Теория электромагнитного поля

2ш' где г - расстояние от элемента dx до рассматриваемой точки коллокации. На­ правлен вектор магнитной индукции перпендикулярно радиусу г. Значение магнитной индукции в точке коллокации определяется путем интегрирования по всей поверхности с эквивалентными токами. 5.5.3. Расчет магнитного поля методом эквивалентных магнитных зарядов Как известно, магнитные заряды в природе отсутствуют, что согласуется с принципом непрерывности магнитного потока. Но уравнения стационарного магнитного поля соответствуют по форме уравнениям электростатического по­ ля, созданного электрическими зарядами. Поэтому в части магнитной системы, не содержащей обмоток с током, магнитное поле рассматривается как создан­ ное фиктивными магнитными зарядами, окружающими выделенную часть и эк­ вивалентными влиянию на нее остальной магнитной системы и окружающей среды. Для простоты анализа поля в одной из частей принимается, что все про­ странство вокруг нее имеет ее магнитные свойства, среда линейна, однородна и, возможно, анизотропна. Нри расчете магнитного поля методом эквивалентных магнитных зарядов рассматриваемая магнитная система разбивается на несколько областей. В пре­ делах одной области свойства среды неизменны, т. е. среда принимается одно­ родной. Каждая область окружается замкнутой поверхностью, отстоящей на не­ котором расстоянии от гранитны области. Поверхность имеет несколько гладких частей, их количество непринципиально. В пределах каждой гладкой части по­ верхности принимается закон распределения плотности магнитных зарядов в виде суммы координатных функций с неизвестными коэффициентами. Каждая гладкая часть поверхности с магнитными зарядами соответствует гладкой части гранитны одной из областей. На ней выбирается несколько точек коллокации, количество которых совпадает с числом координатных функций на соответствующей части поверхности с зарядами. В точках коллокации опреде­ ляются значения нормальной составляющей вектора магнитной индукции и 101