Теория электромагнитного поля

скалярного магнитного потенциала, созданных магнитными зарядами, плот­ ность которых изменяется по закону каждой из координатных функций в от­ дельности. Затем согласно принципу наложения нормальные составляющие вектора магнитной индукции и скалярные магнитные потенциалы в точках коллокации представляются в виде линейных форм относительно неизвестных коэффици­ ентов при координатных функциях. Далее записываются условия равенства нормальных составляющих вектора магнитной индукции и скалярного магнит­ ного потенциала в точках коллокации на границах раздела двух областей, а также условия равенства нулю одной из этих величин в точках коллокации на границе магнитной системы. Например, если частью границы области является геометрическая нейтраль ротора МД, то в точках коллокации на этой части равен нулю скалярный маг­ нитный потенциал. Если же границей является плоскость симметрии постоян­ ного магнита, то нулю равна нормальная составляющая вектора магнитной ин­ дукции. Решая полученную систему линейных алгебраических уравнений, получа­ ем значения коэффициентов при координатных функциях в законах распреде­ ления плотности магнитных зарядов, после чего любая характеристика магнит­ ного поля в каждой области получается путем интегрирования функции рас­ пределения зарядов вокруг этой области, умноженной на некоторую функцию от координат. В случае плоскопараллельного поля элемент поверхности dx с единичной длиной вдоль оси Z и с магнитными зарядами, имеющими поверхностную плотность о, Тл, создает согласно теореме Гаусса магнитную индукцию <5dx аВ = , 2пг где г - расстояние от элемента dx до рассматриваемой точки коллокации. На­ правлен вектор магнитной индукции по радиусу г. Значение магнитной индук­ 102