Спектральные приборы

39 где m и M – координаты точек падения лучей на зеркало, i – угол падения лучей на зеркало. Возможен и другой, чисто геометрический, подход к аберрациям вогнутого зеркала. Рассмотрим бесконечно тонкий пучок лучей, исходящий из точки S (рис. 7, а ). В силу закона отражения плоскости, в которых лежат падающие и отраженные сагиттальные лучи, должны проходить через точку, из которой исходит световой пучок и через центр кривизны зеркала. Следовательно, изображение светящейся точки, создаваемое лучами. идущими в сагиттальных плоскостях, всегда находится на прямой. проходящей через светящуюся точку и центр кривизны сферического зеркала. Из рис. 7, а видно, что BF c = rsin(  1 +  )/ sin(  1 +2  ) . (53) Рис.7. Геометрический способ нахождения астигматических фокусов сферического зеркала: а) предмет на конечном расстоянии, б) предмет на бесконечности В случае, когда светящаяся точка находится на бесконечности (рис. 7, б ),  1 =0 и из формулы (53) имеем: BF c = rsin  / sin2  =r/(2cos  ). (54) Определим расстояние точки пересечения двух бесконечно близких меридиональных лучей от зеркала. Угол между этими лучами (рис. 7, а ) равен