Спектральные приборы

40  BF M B’ =2  BOB ’ -  BSB ’= =2 BB ’/ r - BB ’cos  / BS = BB ’cos  / BF M . (55) Из (55) получаем : 1/ BF M = 2/( r cos  ) - 1/ BS (56) По теореме синусов BS = r sin(  1 +  )/ sin  1 (57) Из (56) и (57): В случае, когда светящаяся точка находится на бесконечности,  1 =0 и из формулы (58) имеем: cos  BF M = r  (59) 2 Из (54) и (59) следует, что астигматическая разность фокусов BF C - BF M = r tg  sin  /2. (60) Рассмотрим работу в качестве объектива вогнутого параболического зеркала. Уравнение параболической поверхности вращения имеет вид y 2 + z 2 =2 rx , где r - радиус кривизны в вершине. Все лучи параллельные оси х , после отражения от такого зеркала пересекаются в его фокусе на расстоянии r /2 от вершины. Оно применяется как коллиматорный объектив при больших относительных отверстиях. Коэффициенты аберраций 3-го порядка для параболического зеркала равны: S I =0; S II =0,5; S III =1- x / f ; S IV =-1; S V =-2 x / f (1-3 x /4). (61) У него отсутствует сферическая аберрация, кривизна поля имеет такую же величину, как у сферического зеркала. Астигматизм отсутствует при x = f . Величина комы большая и не зависит от положения апертурной диафрагмы. Применение внеосевого зеркала, т. е. части поверхности параболоида, лежащей по одну сторону от оси, позволяет обойтись без дополнительных . sin cos ) sin( 2 ) sin( cos 1 1 1            r BF M (58)