Спектральные приборы

37 (3 a 2 + H 2 ) l  y ’=  S II . (49) 2 f 2 Коэффициенты S  и S  характеризуют астигматизм и кривизну поля. Астигматизм проявляется в том, что точка изображается в меридиональном астигматическом фокусе в виде вертикального отрезка, а в сагиттальном фокусе – в виде горизонтального отрезка. Наличие кривизны поля приводит к тому, что резкие изображения вертикальной щели получаются не на плоскости, а на искривленной поверхности с вершиной в плоскости идеального изображения. Удлинение  h изображения каждой точки щели из-за астигматизма, равное H l 2  h =   S III  , (50) f 2 определяется только вертикальным размером Н апертурной диафрагмы и не зависит от ее ширины а . При S III =0 астигматизм отсутствует, и каждый из наклонных параллельных пучков фокусируется на сфере радиусом R =- f ’/ S IV . Коэффициент S  определяет дисторсию. Она проявляется в различии масштаба в разных точках поля и не влияет на резкость изображения. Перечисленные аберрации определяют с точностью до 3-х порядков искажения изображения, которые вносят объективы в монохроматическом свете. Линзовые объективы обладают еще и хроматическими аберрациями, действие которых проявляется в различии положений плоскостей изображения для излучения разных длин волн. Коэффициенты монохроматических аберраций тоже зависят от длины волны. Наибольшую величину имеет сферохроматическая аберрация. Она характеризуется как разность сферической аберрации для двух длин волн. Зеркальные объективы, применяемые в спектральных приборах, обычно не имеют оси симметрии. Такие объективы, кроме аберраций, свойственных центрированным системам, обладают аберрациями децентрировки. При наличии горизонтальной плоскости симметрии в плоскости установки, в которой