Спектральные приборы

36 где f - фокусное расстояние объектива, S i - коэффициенты аберраций 3-го порядка (суммы Зейделя), зависящие от конструктивных параметров системы. Формулы (44) и (45) дают поперечные аберрации в плоскости Гаусса Q, т. е. в плоскости идеального изображения. Эти значения могут быть изменены с помощью дефокусировки  : . ' ' ; ' ' M f z m f y         (46 ) Слагаемые с суммой S  характеризуют сферическую аберрацию. Пятно рассеяния при наличии только сферической аберрации симметрично относительно точки идеального изображения. Соответствующая продольная сферическая аберрация определяется выражением: , ' 2 ' 1 2 S f h s   (47) где 2 2 Mm h   . При прямоугольной апертурной диафрагме со сторонами а и Н ширина фигуры рассеяния в направлении дисперсии равна: a ( a 2 + H 2 ) b a =   S I  . (48) 8f 2 Коэффициент S  определяет кому. Для лучей, идущих в меридиональной плоскости, изображение внеосевой точки представляет собой фигуру рассеяния, симметричную относительно меридиональной плоскости, в виде яркого пятна с постепенно расширяющимся хвостом, напоминающим хвост кометы. Пятно рассеяния не выходит за пределы угла 60  , биссектрисой которого является ось у . При прямоугольной апертурной диафрагме со сторонами а и Н максимальная величина у -составляющей комы: