Механика системы. Динамика твердого тела.

элемента колеса можно рассматривать, как состоящую из тан­ генциальной силы инерции и из центробежной силы инерции. Тангенциальная сила инерции для элемента ds, масса которого равна [ids, есть ^prfs; для всего же обода она равна 2^^ J к [ids. о Что касается центробежных сил инерции, то они могут быть перенесены в О по направлению радиусов и действуют так, что стараются разорвать обод; следовательно, они не участвуют ни в давлении на подшипник, ни в сообщении ускорений. Перенося силы, действующие на точки В vi С, соответст­ венно в точки А ' и Л по направлению этих сил, мы будем иметь рычаг с плечом а, для равновесия которого сумма моментов сил относительно точки О долн<на быть равна нулю; поэтому условие равновесия напишется так'; 1~а к^а~а^ k[ids==0. О Разрешим это уравнение относительно -~li+P~Q-~k-2T.a[ik=0. Р ^ 2 ^ ' поэтому откуда: - k + P ~~-Q-^~k - ~ /е=0, g' g g (P-Q)g p + O-i-F- Посмотрим теперь, каково давление на подшипник. Силы инер ции обода, действующие по касательным, дадут некоторую пару, которая не будет влиять на давление на подшипник, так что давление сложится из весов обода и гирек и из сил инер­ ции гирек отсюда для N имеем: N=F+P+Q-^k; или, заменяя к его значением: N=P+P+Q- . В частном случае, если положим F=0, т. е. будем пренебрегать весом обода колеса, для N будем иметь: л г {P- ¥Qf-{P-Qr- 4PQ P-i-Q 87