Механика системы. Динамика твердого тела.

Заметив, что ['=кТ, второе уравнение можем написать так: Интегрируя первое уравнение, находим: Т~^С. as Положим, что натяжение нити в точке О есть тогда С=Го» djc J., так как для точки О - ^ = cosp=cosO ° есть единица. Таким образом; itx '•! о ds ' dx ' ds Подставим полученное выражение для Т во второе урав­ нение равновесия; тогда: JL ! т lis \ "ах / ' ds Сократив это уравнение на постоянное То и обозначив че рез г', найдем: ds dx или dz'= f'-- • ds^. dx Ho: dH^={\fdx'-\-dz'Y= dx^ (1 поэтому dz'^gkiX+z'"-)- dx. Разделяя переменные и интегрируя, находим: . dx, arc \gz' =gk • A'+Cj. Для определения Q рассматриваем точку О. В ней л—О, z'--0, следовательно, С^—О; поэтому diXcigz' =gkx, или z' = \.g{gkx). Представим это равенство в виде: Уг _ sln(gfeAr) ' dx cos(g'Ajc) 78