Механика системы. Динамика твердого тела.

Нить АВ (фиг. 31) привязана в концах Д и 5 к динамомет­ рам и находится под действием силы тяжести. Еслп АО обозна­ чим через Zq И положим, что Z для В есть нуль, то для силовой функции в А н В будем иметь; и Uo=- •gz-=0-, При этом разность натя­ жений в Л и 5 будет: Ti- T=pgZo. Это показывает, что как бы мы ни удлиняли ко­ нец В, разность натяже­ ний будет одна и та же. Определим теперь проекции силы Р на касательную и на нормаль к нити. Косинусы углов касательной с осями суть , dy ds ' Фиг. 31. dz ds и силы Р с X У Z осями суть -р, р-, поэтому: Pl-P- cos {P ,t) = P '1. _l_il ^ P ds' P ds'P fis или Ho В+У'7П.+^ rdy ds dz ds' X dx-\- Y (iy-\-Z dz —dU] поэтому (44) 'ds ^ p ds ' ^^оставим теперь проекцию силы Р на нормаль: Pn =Pcos {P,R), ггдеЛ ^ бсть радиус кривизны, по которому направлена главная нортал анализа известно, что радиус кривизны образует с . осямиу » к о с и н у с ы которых суть: R d-x (fs-' ^ ds'-' ^ ' ds? V причем: Для Рп ймеакк R-- г х 'Р ds^'^T ' . R .68