Механика системы. Динамика твердого тела.

Пользуясь этим для координат z, найдем: Zi=0; 2-0 вообще же --с\ '-с-{-2с=Зс-, Zi=c-\-2c-^3c~6c, =с-{-2с4-Зс+. . . 1) с= С{р— 1) -Р Любопытно отыскать кривую, в которую можно вписать этот многоугольник. Найдем для этого зависимость между х п z исключив р из уравнений: 2 р - 1 : а-, ср{р—\) Из первого уравнения имеем: д-„ I По подстановке во второе уравнение значения р находим; ( ^ + т ) ( ^ - 4 ) ] . : откуда уравнение искомой кривой с '2' 1^2 i) или сх^ Это есть уравнение параболы, вершина которой находится в топке: л—О, г = — g . § 6. Равновесие гибкой нити. Гибкую нить можно рассматри- пать как предельный слу­ чай нитяного многоуголь­ ника. Действительно, пред­ положив, что расстояния между материальными точ­ ками бесконечно малы, мы падучаем сплошную линию, усеянную материальными точками, которая и пред­ ставит собою гибкую иить. Будем называть через р плотность нити, отнесен­ ную к единице длины, т. е. отношение массы какого- нибудь элемента к длине этого элемента. Пусть элемент длины—c/s; тогда dm массы Фнг. 30. есть dm, а элемент Условие равновесия гибкой нити выведем геометрически. Ц. к . JHynciiicuitii, вып. 0—300—5 6 5 '