Механика системы. Динамика твердого тела.

кроме'того имеем: роз>0, и так как os<.0, то р-<0. Займемся рассмотрением полученных четырех^ уравнений равновесия. Скла­ дывая уравнения (я) и ф), имеем; ^К + V - У + у V"- -1 = 0. Отсюда или 1^-—О, или скобки равны нулю. Но ' J - нулем быть не может, потому что тогда из уравнений ф) и (7) найдем, что P - f y = 0 , что невозможно. Следовательно: X Vх- Ч- • (d) У х'"- + у'^ Рассмотрим, какому., положе­ нию равновесия соответст­ вует это условие. Обращаясь к чертежу (фиг. 24), мы ви­ дим, что "*•' ^ cos с.; /л"- + У V х"^' --COS • COS А= или -3-- у в'<^ / j: Ti-pV/ \Jcc в 4 . Это значит, что в положении равновесия ветви , нити обра­ зуют равные углы с осью JC . Таких положений может быть два: АВ и А'В'. Определяем координаты точек А и В. Помножая уравнение (а) на а уравнение ( 7 ) на-7 и вы­ читая первое из уравнения (|3), а второе из уравнения (о), находим: ing+l г) Фиг. 24- {у' -у) ). . Решаем|эти уравнения относительно mg п m'g: -ух' IIW- vxj~ vx' — ух -!- ху' . jr_v' X ' ' -v: у'х' — у'х — у'х' -г х'у ^ J ^ ху' ~ух' 53