Механика системы. Динамика твердого тела.

3fe с —A ~s: это s для Солнца для Луны 2пп' С Зп' С-А S — s = 2 п С ' Зга"( С - Л ) 2n(H-v)C • Тогда формулы (116) представятся так: SCOS 0(, + 0 = - | - s i n 00 • cos 2Х-)-0о. В первом приближении можно принять Ф=Фо+5СОзОо. X, )=9 0> (117) отсюда видно, что земная ось описывает конус. Во втором приближении к предыдущим значениям Ф и нужно прибавить: 8ф=——cos 0 • sin 2Х, 80= -|-sin 0 • cos 2)^. (118) Если обозначим S=^sin0o* cos2J~, iri=sln0o •8ф=—l-sinOo • cos 00 • sin 2)., TO будем иметь , • V Фиг. 34. ( | s i nOo ) ' ^ySinOo- cosOo)^ ( 1 1 9 ) Таким образом полюс имеет сложное движение: оя описы­ вает эллипс (119) и в то же время центр эллипса движется по кругу (фиг. 34). § 23. Движение тяжелого шара по наклонной плоскости без скольжения. Возьмем две системы координат; оси одной л, у, z — неподвижные, причем ось z перпендикулярна к наклонной плос­ кости, ось X идет по линии наибольшего ската, ось у горизон­ тальна, и оси другой л'.У , 2', параллельные первым с началом в центре шара. Пусть е—угол наклона (фиг. 35). 285