Механика системы. Динамика твердого тела.

мазывается средним движением светила; если обозначим через л'—среднее движение Солнца, «"—Луны, то будем иметь: м +М' •откуда Л' --П' м Но величийёй ТТ7 можно пренебречь, ибо масса Солнца громадна ,она^ „ „ в сравнении с массой Земли, поэтому оудем иметь: М' = И'2/<3; для Луны (109) М+ М" , " 2 . •обозначив через v величину ^„—отношение масс Земли и Луны, точно так же найдем: (110) 1 + V Теперь уже формула (108) примет вид для Солнца L=3n'^(C — В) cosр • COSY, для Луны 1 = 3 I Н " V (С—В) COS р • cos Y, (111) \ \ / • / \ / \ / \\ \ D или вообще Z.=3A(C — В) cosp-cos-j'. (112) Возьмем две системы координат Н, -Г], 'Q и X, у, Z с общим началом в центре Земли (фиг. 33). Направле­ ния осей -q, С не изменя­ ются, плоскость cri совпа­ дает с плоскостью (Z,) эклип­ тики и ось С перпендику­ лярна к ней. Оси х,у, Z под­ вижны и взяты так, как в теории гироскопов: 2—ось вращения Земли, плос­ кость экватора, л: —линия пересечения экватора с эклиптикой. Заметив, что оси 2, С, у лежат в одной плоскости, перпендикулярной к л:, опишем сферу радиусом, равным едини­ це, и {шссмотрим два сферических треугольника SAB и DCS. 282 Фиг. 33.