Механика системы. Динамика твердого тела.

•углу поворота лапласовой плоскости в единицу времени, и -стрелку, насаженную наглухо на ось этой плоскости. Приведем одну пз образующих конуса полоиды в соприкосновение с надле­ жащею образующею конуса герполоиды; наконец, вообразив, что конус полоиды по конусу герполоиды и конус дополнительный по лапласовой плоскости могут только катиться, но не скользить, ^станем катить конус полоиды по конусу герполоиды так, чтобы стрелка нашего циферблата шла одновременно с часовой стрел­ кой. Тогда это движение конуса полоиды будет отвечать истин­ ному движению тела. Действительно, одновременно с движе­ нием конуса полоиды придет в движение и конус дополнительный, который одно из своих составных движений, именно, враща­ тельное около оси герполоиды, передаст, вследствие невозмож­ ности скольжения, лапласовой плоскости, а это в свою очередь передаст его стрелке. Если стрелка движется равномерно и с надлежащею угловою скоростью, то таково ж е и движение лапласовой плоскости, но это последнее отвечает истинному движению тела. Следовательно, стрелка по отношению к конусу полоиды играет роль регулятора его кинематического движения. § 12. Теорема Сильвестра. Эта теорема относится к сравнению движения по инерции различных тел. Опишем из неподвижной точки О сферу радиусом, равным единице. Пусть L точка сферы, в которой она пересечется с главным моментом количеств движения одного из рассматрива­ емых тел; она п о теоре\|^е площадей будет оставаться непо- 240 Фиг. 16.