Механика системы. Динамика твердого тела.

Рассмотрим, наконец, случай удлиненного эллипсоида инерции, т е положим Ь=с\ тогда tg-/=oD, и, следовательно, все полоиды расположатся вокруг оси л. Уравнение конуса полоиды будет : (/-+s^)=0. Фиг. б. Фиг. 5. Очевидно, что как этот конус, так и конус герполоиды суть круглые конусы, а полоида и герполоида будут кругами. Теперь конус герполоиды будет всегда вне конуса полоиды, и мгновен­ ный центр вращения будет пере­ мещаться по полоиде против ча­ совой стрелки (фиг. 6>. § 6. Гироскоп Максвелла. В за­ ключение этой статьи кстати будет упомянуть о замечательном при­ боре Максвелла, придуманном им для обнаружения на опыте суще­ ствования мгновенной оси враще­ ния и поверки законов перемеще­ ния мгновенного полюса вращения. Прибор этот имеет форму колоко­ ла, насаженного наглухо на ось, совпадающую с его осью симмет­ рии и оканчивающуюся острием О. расположенным немного выше (?го центра тяжести (фиг. 7). В верхней части оси сделана винтовая нарезка, по которой может перемещаться гайка В. На самом колоколе близ краев симметрично расположены четыре винта С, D, Е, F, которые могут опускаться и подниматься. Прибор устаиавливается т острие на подставке G и может быть приведен в быстрое вращение около своей оси (например, посред­ 222