Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

220 l bH  ; (9.4) W w    , (9.5) где W  – среднеквадратичное значение пульсации скорости;  – ин- тенсивность турбулентности; w – средняя скорость потока; l – масш- таб турбулентных вихрей; Н – характерный размер канала; b – коэф- фициент пропорциональности. При развитом турбулентном течении, соответствущем числам Рейнольдса Re ~ 105 , значения «  » и « b » зависят только от давления и соответственно равны  0,05 и b  0,04. Если рассматривать расчет данных параметров с привязкой к конкретной геометрии горелки для условий первичной зоны камеры сгорания, то можно воспользоваться экспериментальной зависимо- стью:   0,5 0,5 2 2 н 0, 041 1 tg x r             , (9.6) где r н – наружный радиус завихрителя; x = X +  x ( X – расстояние от фронтового устройства;  x – расстояние от устья струи до фронта). Для определения коэффициента турбулентной диффузии на на- чальном участке закрученной струи в литературе [108] приведена зависимость:   0,5 2 2 т тр 0,00294 1 tg D WR     , (9.7) где  – угол закрутки в струе; W – среднерасходная скорость струи;  – коэффициент, учитывающий конструктивные особенности завих- рителя; R тр – радиус трубы. Для нахождения масштаба турбулентных вихрей подставим в формулу (9.3) зависимости (9.6) и (9.7), откуда получим: тр 0,5 н 0, 717 R l x r         . (9.8)