Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

129 Величина времени горения в турбулентном потоке из теории поверхностного горения получается: 0 ' ln 1 l H W t t U        . (5.23) При известной величине времени горения для протяженности зоны горения получается выражение: 0 3 ' ln 1 ε r H l W L B U        , (5.24) или в безразмерном виде 3 3 1 ' ln 1 ε r r o H L W L B U          . (5.25) Ход выгорания смеси  в расчете на один моль может быть вычислен из дифференциального уравнения сгорания. При достаточ- но больших ' H W U выражение для хода выгорания запишется: 0 0 3 2 3 3 3 0 η 1 3 1 t t t t mo H mo U t U e e U l                               , (5.26) где ' mo H U U W   . Нетрудно убедиться, что при t = 0 глубина выгорания  равна нулю, а при t = t r – единице. Развивая теорию поверхностного механизма горения, А.В. Та- лантов считает, что возможно существование различных механиз- мов горения, поэтому для суждения о том, какая модель реализуется в конкретных условиях, предлагает критерий механизма горения. л δ ' 1 ' ln 1 x M n o H H t W K t l U W B U           , (5.27)