Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

98 ропией, обладающей характеристикой тепловой координаты, экстен- сивного параметра. Таким образом, стало возможным выразить ко- личественно тепловое воздействие в виде:  Q = TdS (5.14) или  q = Tds , (5.15) где S – энтропия рабочего тела, Дж/град; s = S / m – удельная энтро- пия, т.е. энтропия 1 кг массы рабочего тела, Дж/(кг  град); Q – коли- чество тепла, участвующее в процессе, Дж. Уравнение (5.14) является количественной формулировкой вто- рого начала термодинамики. Для случая машины с нагревателем и холодильником: 1 2 1 2 0 q q S T T     (5.16) знак «равно» применяется для обратимого процесса; знак «меньше» для процесса необратимого; Т 1 – температура источника тепла; Т 2 – температура холодильника; q 1 – количество тепла, приобретаемое источником; q 2 – количество тепла, отдаваемое холодильнику. В природе и практике часто встречается случай большого чис- ла нагревателей и холодильников. Количественная формулировка вто- рого начала термодинамики в самом общем случае для произвольно замкнутого цикла имеет вид: 0 q T    . (5.17) Криволинейный интеграл по замкнутому контуру от приведен- ной теплоты q / T равен нулю в случае обратимого процесса и меньше нуля в случае процесса необратимого. Таким образом, для самопроизвольно протекающих процессов известны две движущие силы, определяющие переход системы из состояния один в состояние два. Первая движущая сила – это стрем- ление системы перейти в состояние с наименьшей энергией , выде- лить тепло при таком переходе. Вторая движущая сила – это стрем- ление системы перейти в наиболее вероятное состояние, в состояние с большим беспорядком и максимумом энтропии .