Термодинамика и теплопередача

163 ности тела . В этом случае требуется определить величину плотно - сти теплового потока . При граничных условиях второго рода из - вестны величина плотности теплового потока и температура одной из поверхностей . В этом случае требуется определить неизвестную температуру другой поверхности стенки . При граничных условиях третьего рода определяется величина плотности теплового потока , когда известны температуры сред , омывающих с разных сторон стенку , и коэффициенты теплоотдачи между поверхностями и сре - дами . Этот случай относится к теплообмену , называемому тепло - передачей . Для однородной плоской стенки при стационарном режиме теплообмена распределение температур зависит только от одной координаты х ( рис . II.1.1), и задача в этом случае является про - странственно одномерной , поскольку 0 Т T y z ∂ ∂= = ∂ ∂ . (II.1.6) Дифференциальное уравнение теплопроводности при отсут - ствии объемного тепловыделения ( при проведении практических расчетов ) и при условии , что теплопроводность от температуры не зависит , имеет вид : 2 2 0 T x ∂ = ∂ . (II.1.7) Закон распределения температур по толщине стенки при усло - вии , что при x = 1 0 w T T = и при δ x = 2 w T T = , можно получить по - сле двойного интегрирования дифференциального уравнения (II.1.7): ( ) 2 1 1 δ w w w T T Т х x T − = + . (II.1.8) Величина плотности теплового потока рассчитывается по выражению :