Термодинамика и теплопередача

119 ( ) 1 2 кр кр max 2 1 τ 1 β 1 ψ µ n n a i i V n f p v −       = −       −       . (I.9.11) При медленном истечении ( потери через щели , трещины и т . п .) газ в резервуаре восстанавливает свою температуру и процесс можно считать изотермическим , уравнение в этом случае имеет вид max τ ln ψ µ i i a i i p V v f p v = . (I.9.12) В докритической области коэффициент ψ имеет переменное значение , вследствие чего расчеты в этой области сложнее . Наибо - лее простой способ – это графическое интегрирование уравнения ; результаты такого интегрирования даны в табл . I.9.1 для двухатом - ных газов при значениях показателя политропы n = 1,25 и n = 1. Расчет ведется по заданным конечному р а и начальному p i давлениям . Таблица I.9.1 Результаты интегрирования Z a , Z e Z a , Z e p a / p i ; p a / p e n = 1 n = 1,25 p a / p i ; p a / p e n = 1 n = 1,25 0,528 0 0 0,800 0,6421 0,6126 0,550 0,0595 0,0548 0,825 0,6978 0,6696 0,575 0,1253 0,1175 0,850 0,7567 0,7298 0,600 0,1879 0,1754 0,875 0,8143 0,7877 0,625 0,2474 0,2318 0,900 0,8800 0,8488 0,650 0,3069 0,2913 0,925 0,9490 0,9161 0,675 0,3658 0,3445 0,950 1,0273 0,9960 0,700 0,4213 0,3978 0,975 1,1244 1,0931 0,725 0,4761 0,4479 0,990 1,2105 1,1792 0,750 0,5312 0,5064 0,995 1,2528 1,2215 0,775 0,5888 0,5600 1,000 1,3530 1,3217 Время истечения ( в секундах ) определяется по формуле ( ) 1 2 τ µ n n i e a a a i i p V Z Z p nf p v −   = −     , (I.9.13)