Оптимально управляемые ламинарные пограничные слои

СО а -I — = 1 - т 0П W ' ds Так как в соответствии с (2.10), (2.14) — =д , то в нормальной форме Ко- dx ттти система (2.46) запишется в виде 0 обёб- i 6i e9ai ai ay i i x _ X 00 =18/77 -6|3g 70J 900 5c% 4сОо^ Ъ2ц\ ЪAqb^ 01 0(; 0'i = 12/w-12|3g 00 010 2(jL)i coo^ 20qb^ 01 0(; COo = 6/W —^ 0 брд 0 COo 2cl)i CO, 2 Л 2 301 600, бдЬ^щ 0г •f 6q V Pr X у (2.48) X 60, ^CQi ^ COo 01 0 2/)oCOo 0 J 3010c 6qbQ Pr0r ^CQi ^COo 01 0, +4ga^ 0 J 1 л — 1 vP r к 01 t^'o =( l - ' c « ) 0 ' o - ' cA . где pg a ОС, Отметим, что уравнения (2.48) получены, вообще говоря, для любой зави­ симости вязкости от температуры; они значительно упростятся, если допустить линейную зависимость (в этом случае Ьд=Ь^=\, Ьд = =0). В случае закона Сазерленда имеем [53] Z)(t) =V T ^ - ^ , т = 1-\|/-а^м^ =1 2 - 2 1 ^ . 2 . . 2 Т + Ci 0 а„и . Следовательно, 46