Оптимально управляемые ламинарные пограничные слои

Зависимость между половиной угла при вершине клина и числом Маха, при котором головная волна еще примыкает к вершине клина, представлена на рис. 4.3. [50]. Если головная волна расположена перед передней кромкой, скорость в про­ странстве между фронтом волны и передней кромкой будет дозвуковой и обтекание тела как целого будет трансзвуковым. 1 1 Или 7 / / Половина угла нлииа Рис. 4.3. Нижняя граница числа Маха, при которой головная волна отделяется от перед­ ней кромки клина Отметим, что трансзвуковое обтекание является аэродинамически небла­ гоприятным [50]. Уравнения ламинарного пограничного слоя сжимаемой жидкости в пере­ менных А.А. Дородницына для случая обтекания тонких проницаемых клиньев сверхзвуковым потоком вязкого совершенного газа в предположении линейной зависимости вязкости от температуры имеют вид: и ди _ди д^и ди dw + W- 0 . (4.98) dJ dt дТ^ ' dJ dt Ньютоновское сопротивление трения и мош,ность системы управления вдувом с точностью до постоянного множителя можно представить в виде: X Сб i dt ds. (4.99) /=0 N = jm^ds. (4.100) Уравнения Эйлера - Лагранжа - Остроградского, граничные условия и формула (4.18) также примут более простой вид: Э А,1 ЭА,1 ЭА,2 ЭА,1 , dw 2 dt ds ds dt dt Pr - 1 u- 3 _ dt' = 0: 115