Оптические материалы и технологии

которой моды не возбуждаются (условия «отсечки моды»). Усло­ вия отсечки могут быть найдены из соотношения (3.73). В диэлект­ рическом волноводе основная энергия моды распространяется не только в волноводе, но и на некотором расстоянии от его повер­ хностей. Поэтому с точки зрения переноса энергии вдоль пленки волновод характеризуется эффективной толщиной. С точки зрения зигзагообразной модели волновода его эффективная толщина обус­ ловлена проникновением луча при отражении за границу отраже­ ния и его продольным (вдоль волновода и направления распрост­ ранения волноводной модь1) сдвигом (сдвиг Гуса-Хэнхена). Для каждого типа волновода существуют такие параметры (например, толщина), при которых эффективная толпдина минимальна. Она зависит от коэффициента асимметрии а~{щ +щ), но для широкого диапазона изменения а равна: Для волновода из стекла Пз =1,515; «2=1,6; (3.76) 1.3 X. 0,5 f,a Г,5 б t, мкм а Рис. 3.27.Свойства топкоплепочных диэлектрических волноводов; о диснерсиоппыс кривые волновода, п,, ?7з - показатели преломления покровного слоя; пленки и полложки соответстнспио; t - толщина пленки; v - номер моды; б - зигзагообраз­ ные пути ПОЛИ (мод) и распределения иапряженностей полей мод вдоль X 426