Оптические материалы и технологии

НИ оси Z, и стоячую волну в направлении оси X. Для :)i oro необхо­ димо выполнение условия «поперечного резонанса»: 2/c/i2icos0v - 2(ps - 2(р,. = 2яу, (3.73) где v~целое число (О, ±1, ±2,...), которое определяет порядок моды; /с- волновое число; Пг - показа гель преломления; /• TOJUHHia luccu- ки; ф,. и (рс описывают сдвиг фазы волны сипа ТЕ ила типа 'ГМ при полном вну'греннем отражении. В волноводерасиросчрапяются дна типа волн. Волна поверхности волновода, в которой вектор нанря- женноети электрическог о поля Е napajutcjieii, паз1>1вается BOJOIOH типа ТЕ (или Я-волной). Если вектор Е периспдикуляреп поверх­ ности, то это ТМ-мода (Е-волиа).Соотноп1спие (3.73) является дис­ персионным уравнением волновода, которое онрсделяс!' посиояп- ные распространения (волновые числа) мод Р^как функцию часч'о- ты со, толщины t, тина волны ТЕ, ТМ; pv= (o/V = /crtaSinOv, (3.74) где 0v - корень уравнения (3.73);- V- • фазовая скорость полновод­ ной моды; со - угловая чистота. Рис. 3.26, Тошсоплсиочный оигичсский нолиопод: CI' поперечное ссчепис плоского однородного полионода: / iioKpomibiii слои е иокачятслсм иреломлсиия п,: 2 • пленка с показа ! елш ирсломлеиия пу, .3 мо]1ло>кка с 110ка;«1тсл(:м иреломлспия пу, t толщина илспки; д схемн iHnarooopaiiiori полны п пленке Величина модового показателя преломления волны в нлотсс: п' pvZ/v'o = «jsinO,,. (3,7.5) В возпюводе суп^естпует дискретный набор мод. т.е. волт>1 в волноводе для заданной TOjnuHHbi М017 г распр0страпят1 )ся с диск­ ретным набором скоростей (рис, 3.27), В песиммсгричпом волново­ де существует мипимaJПlIIaя толщина для каждого номера мод|>1, при