Оптические материалы и технологии

Здесь п - показатель преломления оптической детали; « | - показа­ тель преломления слоя; R - значение коэффициента остаточного отражения. Однослойное просветление достаточно селективно и, при срав­ нительно широких рабочих спектральных интервалах (обычных для современного приборостроения), интегральное пропускание доволь­ но быстро уменьшается (особенно при большом числе просветлен­ ных поверхностей в приборе) при стремлении коэффициента отра­ жения к его значению для непокрытой детали. Интегральное значе­ ние коэффициента отражения (от одной поверхности) при неселек­ тивном приемнике излучения в некоторой полосе частот (за грани­ цами этой полосы чувствительность полагается нулевой) равно: 2пщ ^sinx ( « + l ) ( « f ^ f i c o s x +C ' (^ •54) где А = 2щ{п + \){пх +ny, B ={nl+п^ +nl{n +\f\ С = ( « i ' . Здесь под л: понимается полуширина полосы отражения, выражен­ ная в частотах. Если ширина рабочего спектрального диапазона невелика, то интегральное среднее значение коэффициента отраже­ ния мало отличается от выражения (3.53). Если требуемая спектраль­ ная ширина полосы не мала, то коэффициент отражения оказывает­ ся уже не малым и необходимо применение более сложных много­ слойных покрытий. При оценке интегральных потерь на отражение от системы поверхностей второй член правой части (3.54) следует возвести в степень n, что показывает сужениеширины рабочего спек­ трального интервала при однослойном просветлении (рис. 33). Физическая суть просветления оптической поверхности одно­ слойным четвертьволновым покрытием заключается в том, что вол­ на, отраженная от границы подложка-пленка, равна по величине волне, отраженной от первой границы пленки, но сдвинута по фазе на л. При сложении этих волн результатом оказывается нуль, т.е. отраженная волна исчезает. Естественно, при большем числе гра­ ниц результат должен быть тем же, т.е. просветление можно выпол­ 350