Оптические материалы и технологии

импульсов излучения. Само определение показателя преломления в этом случае нельзя считать корректным, так как при его определе­ нии требуется усреднение не только по физически малому объему, но и по времени, превышающему время релаксации в материаль­ ной системе. Для фемтосекундного импульса эти условия не выдер­ жаны. Кроме того, для получения интерференционной картины в интерферометре (интерференционные пленки не являются исклю­ чением) необходимо установление стоячей волны, что не выполня­ ется в случае короткого импульса. Фемтосекундный импульс все­ гда имеет значительную спектральную ширину (это волновой па­ кет), что определяется соотношением неопределенности Дсох ~ 1. Здесь Дсо - спектральная ширина импульса; х - его длительность. При малых длительностях импульса его спектральная ширина до­ статочно велика и для анализа ситуации необходимо выделить Фу­ рье-компоненты с заданными частотами. В этом случае длительность уже не существенна и обычное рассмотрение оказывается вполне справедливым. При вычислении же окончательных значений коэф­ фициентов отражения и пропускания импульса многослойным по­ крытием для получения ответа на поставленный вопрос необходи­ мо провести обратное фурье-преобразование. 1.2.3. Синтез пленок с заданными оптическими свойствами Значительно более сложной является так называемая пробле­ ма синтеза многослойного покрытия, заключающаяся в определе­ нии состава многослойной интерференционной системы (оптималь­ ных показателей преломления и толщин слоев, а также их числа), обеспечивающего наилучшее приближение к заданным оптическим свойствам, например, требуемому в необходимой области спектра распределению коэффициентов пропускания (отражения) оптичес­ кого элемента. Значительный прогресс достигнут при решении более узко сфор­ мулированных задач, связанных определенными ограничениями. Большинство работ в области теории конструирования интерферен­ ционных покрытий можно свести к двум основным направлениям: 336