Оптические материалы и технологии

где C-i^ - матрица преобразования коэффициентов решения от од­ ной среды к другой. Проводя это преобразование для всех слоев многослойной системы, можно получить: Л . =Пс<" у=0 ''аЛ Ьо ( 3 . 8 ) т.е. найти связь поля в исходной среде с полем в конечной среде после прохождения всей многослойной системы слоев. Вявном виде матрицу преобразования можно записать в виде: а,, \}^1\ ^22 у =П 7=1 СОЗ^^ф -smg^9 inJ sm gy9 cos gy9 ( 3 . 9 ) Здесь приняты следующие обозначения: ф = - kXJIX -, длина волны падающего на систему излучения; - масштабная длина волны; g j = rijhj- оптическая толщинау-го слоя, взятая в долях четверти мас­ штабной длины волны; rijtt hj- показатель преломления материала слоя и его геометрическая толщина. Таким образом, взаимодействие плоской монохроматической световой волны с неоднородной средой, каковой является много­ слойное покрытие, описывается с помощью волнового уравнения, вытекающего из уравнений Максвелла, в котором волновой вектор изменяется от слоя к слою. В случае наклонного падения света вол­ новое уравнение должно быть записано для двух базисных ортого­ нальных состояний поляризации, одно из которых характеризуется тем, что вектор напряженности электрического поля Е колеблется перпендикулярно плоскости падения (^-поляризация или ТЕ-вол- на), а другое тем, что вектор Е колеблется в плоскости падения (Р-поляризация или ТМ-волна). Плоскость падения определяется направлением волнового вектора падающей волны в исходной сре­ де и нормалью к поверхности покрытия. Произвольно поляризо­ ванная волна может быть представлена как суперпозиция S- и Р-составляющих. Такой выбор базисных состояний поляризации 320