Процессы кипения и конденсации

12 сти теплового потока относительное влияние механизма турбу - лентного обмена в однофазной среде ослабевает и повышается зна - чение процесса парообразования . При q = q B ( точка В на кривой 2 ) влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде практически прекращается . Если при данной скорости жидкости q > q B , то интенсивность теплообмена при кипении в условиях вы - нужденного движения целиком определяется процессом парообра - зования . Влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым . При q A < q < q B наблюда - ется совместное действие обоих механизмов переноса . С увеличением скорости жидкости точка А смещается в сторону более высоких значений плотности теплового потока , так как при большей турбулентности влияние механизма переноса , обусловленного процессом парообразования , проявляется только при большем числе активных зародышей паровой фазы , т . е . при большем значении q . Есть и другая причина смещения точки А вправо с ростом скорости циркуляции . Она заключается в том , что интенсификация турбулентного обмена в однофазной среде неиз - бежно влечет за собой снижение интенсивности переноса теплоты непосредственно в форме теплоты испарения . Для сохранения доминирующего влияния механизма пере - носа , обусловленного процессом парообразования , при большей скорости требуется большее число активных зародышей паровой фазы . Поэтому с ростом скорости точки В также смещаются в сто - рону более высоких значений q . На рис . 1.4 представлена зависимость коэффициента тепло - отдачи от скорости циркуляции w 0 при турбулентном течении воды без кипения ( прямая 1 ) и в условиях кипения при различных значе - ниях плотности теплового потока ( кривые 2 и 3 ). При кипении в трубах можно выделить три области режим - ных параметров , различающихся между собой по механизму пере - носа теплоты . При малых скоростях значение коэффициента теп -