Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

364 ÐÀÇÄÅË 5 . Êîìïüþòåðíîå èìèòàöèîííîå ìîäåëèðîâàíèå ÎÝÑ При этом функция S ( z ) является результатом обратного преобразова- ния Ханкеля [129] вида:       0 0 2 2 S z p G p J pz dp      , (5.11) где J 0 ( x ) – функция Бесселя 1-го рода нулевого порядка; p – модуль вектора пространственной частоты, соответствующей ко- ординате z ; G ( p ) – энергетический спектр формируемого поля радиационных тем- ператур. В случае поля с функцией корреляции 2 ( ) exp( ) K z z z     (5.12) этот энергетический спектр определяется формулой [129]:     2 2 3/2 2 2 1 2 z G p p z           . (5.13) Для упрощения практической реализации описанного алгоритма фун- кцию S ( z ), вычисляемую по (5.11), целесообразно предварительно табули- ровать. С учетом этого формирование поля ( , ) Rj T x y  на персональном ком- пьютере занимает время до нескольких секунд. Для вычисления функции Бесселя можно воспользоваться ее разложе- нием в ряд, число членов которого определяется по правилу: это число счи- тается достаточным, если при его увеличении результат вычисления стаби- лизируется (в пределах требуемой точности). Отметим, что для получения анизотропного поля радиационных тем- ператур фона, имеющего место, например, при визировании с некоторой высоты фона вблизи горизонта, полученное по (5.10) поле достаточно «сжать» по одной координате приблизительно в o 1 cos  раз, где  o – угол визирования (от надира). Считаем далее, что в ТВП используется не более двух спектральных каналов, например для диапазонов 3-5 и 8-12 мкм; это полностью соответ- ствует практике разработки и применения современных ТВП. При необхо- димости моделирования ТВП с большим числом каналов изложенная далее методика моделирования может быть экстраполирована и на этот случай. Таким образом, в результате моделирования по формуле (5.10) можно получить вариации ( , ) Rj T x y  значений радиационной температуры фона для обоих спектральных рабочих диапазонов   1, 2 j  двухспектрального ТВП.