Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

363 При реализации алгоритма (5.8) следует задаться произвольным зна- чением яркостей левой и нижней границ поля, например   * 0, 0 Rj T y   ,   , 0 0 Rj T x   для всех x , y . Значение  r должно быть существенно меньше элемента разложения ТВП, причем отношение o n D r    , где  – угловой шаг (период) эле- ментов ФПУ, а D – дистанция до поля объектов, должно быть целым. Результаты практической реализации алгоритма (5.8) представлены в качестве иллюстрации на рис. 5.6. Как видно, несмотря на очевидное досто- инство – формирование фоновых изображений в режиме реального време- ни и, следовательно, возможность быстрого многократного прогона модели с целью набора достаточно представительной статистики, – данная проце- дура обеспечивает не вполне изотропные поля радиационных температур местности (явно заметна «двунаправленность» этих полей). Рис. 5.6. Образцы синтезированных квазиизотропных полей радиационных температур внешнего фона а б Поэтому далее для создания строго изотропного случайного двумер- ного поля радиационных температур будем использовать метод скользяще- го суммирования [134], согласно которому искомое поле является результа- том свертки гауссовского случайного поля с «белым» спектром и осесим- метричного пространственного фильтра, имеющего определенную весовую функцию   2 2 ( ) S z S x y   :       , β ', ' ', ' ' ' Rj j T x y x y S x x y y dx dy           , (5.10) где ( , ) j x y  – очередная выборка из генератора случайных чисел с нормаль- ным распределением, нулевым средним и единичным СКО. Ãëàâà 5.2. Ìîäåëèðîâàíèå îáúåêòîâ ìåñòíîñòè è åñòåñòâåííîãî ôîíà