Гидродинамика

Гл. I О ПОЛОСТЯХ с ФОРМОЙ ТЕЛ ВРАЩЕНИЯ 99 Из сказанного заключаем, что г, I , Ма^ 15 „д, ч ' ['л, 4,1 = — + = (61) Определив относительно той же оси Ох момент инерции жидкой массы, найдем для него величину / h a ^ I \ 17 2 0 ' " ^ 30 ) 4 0 Вычитая из найденного момента инерции эквивалентного тела и этого момента инерции жидкой массы величину МД2 И „ „ получим моменты инерции э1Свивалентного тела и жидкой массы относительно оси, проходящей через центр тяжести конуса параллельно его основанию. Первый из них будет иметь величину 4 3 4 4 8 а второй Ма^ 320' Таким образом в случае конической полости рассматри­ ваемого вида момент инерции эквивалентного тела состав- 215 ляетп от момента инерции жидкой массы. Эта дробь 2 близка к дроби , найденной нами для трехгранной призмы. Определим уравнения траекторий относительного движе­ ния, останавливаясь только на тех частицах жидкости, кото­ рые лежат на поверхности кашей конической полости, Для частиц, легкащих на дне конуса, мы должны подставить в фор­ мулу (53): „ „ vTi „ OF 3Vn . - Ц , p., _ЗГ5 ) , " - i J T - ® — 7*