Гидродинамика

в и д о и з м е н е н и е м е т о д а к и р х г о ф ф а 303 = ^ j образующую сеть фиг. 13 так, чтобы оси координат совпали. Во всех бесконечно удаленных точках рассматривае­ мого течения жидкости мы получим при этом 0 = 0 и скорость V, опре­ деляемую по формуле (120), так что течение будет соответствовать бес­ предельному потоку жидкости. Идя по линии 'I' = о, будем иметь: на у г ол *3 = О и i) изменяется от до оо, на 0 ^ у г о л 0 = — и изме­ няется от оо до О, на FF' величина I) = О и угол 6 изменяется от до О, на F'l угол 'J = О и & изме­ няется от О до {^oi равным образом на Of" угол О — чина (> Фиг. 36. ^ и ') изменяется от оо до О,n a f в е л и - 0 и угол О изменяется от— д о О, на F" ' ; ' угол О = О и изменяется от О до !>о. Это соответствует (фиг. 36) в действительном течении жидкости раздельной линии тока От|, KOTopaHj дойдя до пластинки FF", разбивается в критической точке О на две ветви: левая ветвь обтекает часть пластинки OF, образует контур струи FF' и потом переходит на внешнюю стенку канала F'b, правая же ветвь обтекает часть пластинки OF', образует контур струи F"F"' и потом переходит на внешнюю часть левой стенки канала Определим урав­ нения контура струи FF\ По формулам (119) и (27) имеем на отрезках OF и FF': а = kr'i , cosh 2i) cos 20 • 1 — cos^ V sin'" V (126) 1 -|- cos-' sin-v