Гидродинамика

В И Д О И З М Е Н Е Н И Е МЕТОДА КИРХГОФФА Ш КОСГ15, ( j >o f более того, которое полу^ ч а е т с яя з ф о р м у л ы ( 2 4 ) , ибо дуга менее своего тангенса. Таким o6pa30ivt ^Рг^бавхение боковых стенок увеличивает коли­ чество жидкости против сосуда весьма большой lUUpuHif^ - g Х 4 . У д а р п о т о к а , заключенного между двумя парал­ л е л ь н ы м и с т е н к а м и » на симметрично относительно его рас1аол . о-2«еыиый р а в н о б о к и й клин. Задача, решенная в преды­ д ущем п а р а г р а ф е , п р и несколько ином распо­ л оже нии : г р а н и ц т е ч е н и я жидкости обращается в з а д а ч у о б у д а р е п о т о к а , заключенного между д в умя п а р а л л е л ь н ы м и стенками, на симме­ трично о т н о с и т е л ь н о него расаоложенный р а з н о б о к и й клин . Предположим, что к сосуду, и з о б р а ж е н н о м у на ф и г . 30, приставлен слева т а кой ж . е с о с у д так, ч т о его вертикальная стенка с о в п а д а е т с о с т е н к о й ОР, и что из обоих с о с у д о в ж и д к о с т ь в ы т е к а е т с одной и той же с к о р о с т ь ю -zu. Так к а к во всех точках стенки ОР скорости ж и д к о с т и с п р а в о й и с левой сторон будут одинаковы, то эту с т енку м о ж н о о т н я т ь ; с другой стороны, так как в правом и л е в о м с о с у д а х о с е в ы е линии суть линии тока, то их можно з а м е н и т ь с т е н к а м и некоторого канала. Мы получим (фиг. 31)' т е ч е н и е й1ИД1<ости в канале 0'г\0'г\, внутри которого поме р а в н о б о к и й к л и н F'JPF'- Определим силу давления на этот клин. По ф о р м у л а м имеем для отрезка PF'. Фиг. 31. с Гл cos'- — = cosh ~ -|-sin Ч Я J. Я с г.. COS' = cosh -sin П о д с т а в л я е м е г о д а , как и в предыдущем параграфе: г — с sin • г., -= ?•-1-е sin — Я