Гидродинамика

246 ВИДОИЗМЕНЕНИЕ МЕТОДА К И Р Х Г О Ф ^ При Q = хз получаем: cos -"п / 1 1 - о, Ii „ 1 ± £ ! 1 I . | = 4 , ^ ' 1 — sin v ' s i n ^ так что формула (62) обращается при этом в формулу ( 3 2 ) для силы удара беспредельного потока. Если бы мы, воспользовавшись образующей сетью фиг .1 9 . за направляющую сеть приняли сеть фиг. 1 5 , то п о л у ч и л и бы удар косой струи о клин, т. е. ту самую з а д а ч у , к о т о р у ю разобрал А. П. Котельников. Но при этом в з а д а ч е о с т а н е т с я указанное А. П. Котельниковым ограничение, т р е б у ю щ е е , чтобы, ударившись о клин, струя разделилась на две с т р у и , несущие каждая одно и то же количество жидкости. З а д а ч а перестала бы быть стесненной этим ограничением, если б ып р и направляющей сети фиг. 15 мы взяли образующую с е т ь » фиг. 21, которая будет описана в следующем параграфе. § 9. Осоударении дв ух струй жидкости. М ы р а с с м о т р и м здесь задачу Фохта о соударении струй, ограничиваясь толь>к .о случаем двух струй, несущих из бесконечности равные к о л и ­ чества жидкости с равными скоростями. Эта задача р е ш е н а у Фохта только для того случая, когда угол м е ж д у н а п р а в л е­ ниями струй в бесконечности есть прямой; мы же р а з р е ш и м ее для всякого угла между направлениями с т р у й . Для р е ш е ­ ния предложенной задачи мы построим образующую с е т ь > несколько более общего вида, нежели образующая с е т ь фиг. 19. Именно при всех положениях, ко т орые были п р и ­ няты для построения сети (фиг. 19), будем счит а т ь : — сл, ='2 = — =', где oi '>a, и p i = — р , = где 2« 2«' Тогда формулы (56) обратятся в о = 2 + у lg[(S+T)^4--n"]+ a l g P - h » ' Ig' Р ' ' , -Ь = а — arc j — «' arc t g ^ : г : ^ • ( б 4 >