Гидродинамика

ВИДОИЗМЕНЕНИЕ МЕТОДА КИРХГОФФА 239 тока ч\0, проходящую через вершину клина и делящую угол клина пополам, а будет соответствовать иной раздельной линии тока, как это показано в § 12. И. В. Мещерский вы­ полняет интеграцию в формулах (50) и (52) для всякого q < 2. Отсылая читателя к его работе ^ мы рассмотрим здесь только случай <7 = 1, соответствующий пластинке и разобранный еще в сочинении Релея. В этом случае сила давления на пла­ стинку R=^ PA r P ' выразится по формуле (49) через: г. rw ( г -J Г 1-|-sin'^ sinh'-^ i) К — 2pw cos^l iw- I "7—5—-|—• .-„ йтгг о (sinh il). Полагаем sinh<^ = z : z^dz R = 2pw COS"* \ikc'^ I i + (1 + sin'-[!-) I (cos- iJ.-f-г-)'^ dz (cos- '.I. -J- z->- 0 Мы имеем: Г _ _ ^ ^ Г .1 (cos'-'|J--f-2г-)'^ 2(cos-|j.- j z'^) ' 2 J cos'^ l »- -f" z'^ _zi?_ I 1 . 2(cos-lJ- 'j Z-) 2 c o s ! i c o s i J b / dz ( c o s - jj. "\-Z~)- __1 г dz 1 r z-dz cos-a J cos-|J--{ z- cos-;)- J (cos-;).-j z'-)'-' i / 2: \ , z 1 i 2 cos-' ij. cos \i- I 2 co.s"(cos-1'.-|- z ' ) Подставляя эти неопределенные интегралы в нашу фор­ мулу и обращая внимание на пределы интеграции, получаем.: R fj-ai соя \ikc -T,. (53) ^Журнал Русского физико-химического общссчни, т. XV11I, ст(>. 342.