Гидродинамика

В И Д О И З МЕ Н Е НИ Е Г Л Е Т О Д А КИРХГОФФД Написав же величину гидродинамического давления р при отсутствии в н ешни х сил и r i f f - давлении, равном нулю для и =1 0 , получим: П I / O I ® о 2 ' 2 \ V w и л и rj f ft -It4 p ~ - g - U'W ( e — e Г д е f j—пл о т но с т ь жидкости. Определяем и з уравнения (5) ds и, умножив на него обе ч а с ти написанного уравнения, берем от них интеграл вдоль в с е й стенки. По л у ч им в е л и ч и н у всего давления Р на стенку; P=C-"uj J" s i n h ' l j o . (^15) К этой,формуле надо еще п р и б а в и т ь (рормулу, выражающую л лин у стенки, к о т о р а я п о л у ч а е т с я , интегрируя уравнение; г 1 » j ds = = е d'-s. V TV Она будет: 4 г S Так как при переходе п о о с и S через фокус величина О изменяется непрерывно, т о п р и сходе со стенки сосуда по­ верхность струи с оприк а с а е т с я с этой стенкой. Что касается кривизны контура струи в э т о м месте, то, как показал ГСирхгофф, она р а в н а б е с коне чно с т и , т. е. радиус кривизны конт ура струи в этом м е с т е равен нулю. С нашей точки з р е ния эту т е о р е м у можно д о к а з а т ь так. Из формулы (7) с л е д у е т , что к р и в ы е О—c o n s t и — const образуют на пло­ с ко с т и (ж, у), к к о т о р ой мы о т н о с и м течение жидкости, изо­ термическую с е т ь . Первый диференциальный п а р а м е т р h функций ti и 1' может б ы т ь с помощью к р и в о л и н е й ны х координат 'f и 'Ь, которым 1 4 Зак- 17.— К. К. СЛСу!;omiariiL 'Голг Х Ц .