Теория электромагнитного поля

когда поперечные размеры меньше продольных (относительно силовых линий) размеров или близки к ним. Здесь возможен учет распределенных потоков рас­ сеяния и рабочих потоков, а также учет распределенности степени насыщения вдоль осей элементов. Для интегрирования системы нелинейных обыкновен­ ных дифференциальных уравнений применимы стандартные подпрограммы (например, подпрограмма, реализующая распространенный метод Рунге- Кутта). Третью группу составляют методы, использующие двухмерные модели. Магнитное поле в элементах магнитной системы принимается плоскопарал­ лельным, т. е. считается, что силовые линии лежат в параллельных плоскостях, причем при изменении третьей координаты картина поля не изменяется. Здесь магнитное поле описывается дифференциальными уравнениями в частных про­ изводных по двум координатам, граничные условия задаются на кривых. Сведение задачи к расчету плоскопараллельного магнитного поля исполь­ зуется на заключительных стадиях проектирования, а также при научно-иссле- довательских работах. Высокая точность (5 - 10 %) наблюдается при расчете магнитного поля в МД цилиндрического исполнения в активной зоне обмотки при достаточном удалении от торцов ротора и статора. Кроме классического метода сведения уравнения к конечно-разностной схеме здесь применяются ме­ тоды конформных отображений, аналитической аппроксимации, конечных эле­ ментов, интегральных уравнений (вторичных источников), граничной коллока- ции, разделения переменных (метод Фурье), эквивалентных источников. Для расчетов на ЦВМ применяются специальные программы и пакеты прикладных программ, часто требуется адаптация метода к условиям конкретной задачи. Четвертую группу образуют методы, при которых применяются трехмер­ ные модели магнитной системы. Здесь решаются уравнения в частных произ­ водных по трем координатам и задаются граничные условия на поверхностях вокруг выделенных элементов. 91