Теория электромагнитного поля

циал, если же границей является плоскость симметрии, то нулю равна нормаль­ ная составляющая вектора электрического смещения. Решая полученную систему линейных алгебраических уравнений, получа­ ем значения коэффициентов при координатных функциях в законах распреде­ ления плотности магнитных зарядов, после чего любая характеристика магнит­ ного поля в каждой области получается путем интегрирования функции рас­ пределения зарядов вокруг этой области, умноженной на некоторую функцию от координат. Элемент поверхности dx с электрическими зарядами, имеющими поверх­ ностную плотность о, создает согласно теореме Гаусса элемент электрического смещения _ <5dx dD = , 2nr где г - расстояние от элемента dx до рассматриваемой точки коллокации. На­ правлен вектор электрического смещения по радиусу г. Значение электрическо­ го смещения в точке коллокации определяется путем интегрирования по всей поверхности с эквивалентными электрическими зарядами. 4.5. Расчет электростатических полей методом моделирования на электро­ проводящей бумаге Бумага постоянной толщины, пропитанная электропроводным веществом и расположенная на плоском основании, может служить моделью для расчета плоскопараллельного электростатического поля. При наложении на нее элек­ тродов, между которыми имеется разность электрических потенциалов, по бу­ маге протекают токи и возникает распределение электрического потенциала, который удовлетворяет дифференциальному уравнению Э^Ф Э^ф ду^ Для определения электростатического сопротивления 7?эс между двумя по­ верхностями применяется понятие геометрического сопротивления или гео­ 0. 73