Теория электромагнитного поля

Отсюда коэффициент отражения д г _ —2обр _ ^2пр ^с Если =Z^,TO нагрузка называется согласованной, а обратная волна от­ сутствует и коэффициент отражения равен нулю. Линия без искажений при согласованной нагрузке имеет одинаковую фор­ му напряжения в любой точке линии. Однако по мере удаления от начала линии амплитуды гармоник уменьшаются согласно множителю . Это уменьшение должно быть одинаковым для всех гармоник. Следовательно, коэффициент за­ тухания не должен зависеть от частоты: а = const. Далее, каждая гармоника напряжения имеет фазовый сдвиг по длине ли­ нии вх, который вызывает запаздывание по времени относительно напряжения на входе линии на величину |3х со Чтобы этот временной сдвиг был одинаковым для всех гармоник, необходимо, чтобы выполнялось равенство: — = const. со Приведенные условия выполняются при соотношении между параметрами ^ 0 =^ 0 = Т ^0 ^0 При этом у = л/(П) + тч )(go + ) = л/п) go (1+ т) ^ (1+ ^COI) = а + ^ - •\l^oSo ' Р = co^/LqCQ . Линия без потерь имеет очень малые значения параметров rQ,gQ. В этом случае волновое сопротивление чисто активное: 119