Теория электромагнитного поля

(6.14) Подставив в выражения (6.3), (6.4) х = /, получаем: [/2 т Л1 -у/ ^2 у/ /9 = —'-е ' . По закону Ома U-2 • (6.15) (6.16) Z „ Z . Z . ^ ' ^ = Aie-" - А2е-". 'С- Z. (6.17) Здесь Zg - комплексное сопротивление нагрузки на конце длинной линии. Складывая (6.15) и (6.17), получаем: Z Z Лх ^ ( 1 +^ ) е ^ ' . (6.18) Вычитая из (6.15) выражение (6.17), получаем: ^ 2=—( 1 -—) е " ^ ^ 2 Z / (6.19) Подставив выражения (6.18), (6.19) в равенства (6.13), (6.14), получаем: ш Ai т: Z. chy/ + — shy/ ^ XJ у- [ ( 1 + - (1 - ] = Ь I Z. —shy/ +—chy/ 2^с Прямая и обратная волны напряжения в конце линии согласно (6.15), (6.16) имеют значения: и и 2 /1 Z^ ^2пр- — ( 1 +— ) ; Z Zg ^ ( 1 - % 2 Z „ ' ^2 обр 118