Спектральные приборы

64       2 1 2 1 2 1 ' ' ' ' 2 3 3 2 2 2 ' ' 2 1 1 . , ,          dF I dF I dF I Проводя последовательное интегрирование и дифференцирование уравнений (85) получаем систему линейных уравнений, из которой находим H 1 , H 2 , H 3 , d ’ 0 . Параметры записи d 1 , d 2 , i 1 и i 2 получаем из выражений для H i . Исследование аберрационных характеристик этих схем показало, что удовлетворительная коррекция аберраций может быть получена для спектрографов с конструктивными параметрами схем, изменяемыми в широких пределах, но хорошая коррекция аберраций достигается для сравнительно небольшого спектрального диапазона. Наиболее значительной аберрацией является дефокусировка. Для заданных значений Н 1 из условия фокусировки лучей в меридиональной плоскости ( F 1 =0) имеем следующее выражение для определения меридиональной фокали: cos  + cos  , cos 2   H 1 d , = cos 2  , /(  -  +  ) . (86) r d  0 r Исследования показали, что реальная кривая представляет собой дугу окружности более пологую, чем круг Роуланда, центр которой лежит на “нулевом” луче средней длины волны рабочего спектрального диапазона. Это дает возможность корректировать остаточную дефокусировку установкой вблизи плоскости регистрации спектра полевой плосковогнутой линзы. Коррекция происходит благодаря тому, что лучи длин волн, удаленных от центра спектрограммы, проходят в стекле больший путь. При расчете оптической схемы конструктивно более важен угол 2  между падающим из центра щели на решетку лучом и лучом средней в диапазоне длины волны, дифрагированным в вершине решетки. Чтобы перейти от угла 2  к