Спектральные приборы

21 Поэтому угловая дисперсия одной и той призмы в разных областях спектра имеет значения, сильно отличающиеся друг от друга. При расположении призмы в минимуме отклонения выражение для угловой дисперсии имеет следующий вид:     d dn 2 sin n1 2 sin2 D 2 0 (19) Угловое (меридиональное) увеличение призмы . Два пучка параллельных лучей, падающих на призму под углами  1 и  1 + d  1 , после выхода из призмы образуют между собой угол d  2 = (   2 /   1 ) d  1 . При    2 /   1  1 призма в главном сечении обладает угловым (меридиональным) увеличением, абсолютная величина которого равна Г= cos  1 cos  2 /( cos  1 cos  2 ). (20) В минимуме отклонения Г=1. Если  1 <  0 , то  2 >  0 , Г>1 и ширина а  пучка после призмы меньше, чем ширина а падающего пучка. Если  1 >  0 , то а  > а . При изменении угла  1 меридиональное увеличение призмы меняется довольно значительно. Так, у призмы с А=60  из материала с показателем преломления 1,6 при возрастании угла  1 от 40 до 70  величина Г убывает от 2,11 до 0,51. Кривизна спектральных линий . Пучки лучей из точек входной щели, не лежащих в меридиональной плоскости, проходят через призму вне ее главного сечения. образуя с ним небольшие углы  . При этом проекции лучей на главное сечение как бы преломляются призмой по тому же закону, что и лучи в главном сечении, но со значением показателя преломления  n, зависящим от угла  и большим, чем показатель преломления материала призмы, причем