Спектральные приборы

144 На Фурье-спектрометре спектр получают в два этапа: вначале записывается интерферограмма, содержащая сведения о спектре в закодированном виде, затем путем гармонического анализа полученной интерферограммы определяют спектральный состав излучения L (  ). Второй этап сводится к численному интегрированию выражения (118), проводимому с помощью ЭВМ. Выполнение этого численного интегрирования требует знания функции F  (  ) при неограниченном изменении разности хода  . В реальных условиях величины  всегда конечны, следовательно, функция F  (  ) определима только при   М , т.е. вместо выражения (117) имеем  М L (  )= 2  F  (  )cos2  d  . (119) 0 В результате вычисленное из (119) распределение энергии в спектре L  (  ) не совпадает с истинным распределением L (  ), а является сверткой истинного распределения L (  ) с аппаратной функцией фурье-спектрометра А(  ):  L  (  )=  L (  ) А(  -  ) d  . (120) 0 АФ фурье-спектрометра с бесконечно малой входной диафрагмой А 0 (  ) определяется как результат интегрирования интерферограммы F  (  ) при поступлении в прибор монохроматического излучения длиной волны  =1/  . В этом случае F  (  )=cos2  при 0     М и F  (  )=0 при  М . С учетом этого А 0 (  ) выражается с точностью до постоянного множителя следующим выражением: sin2  (  +  )  М sin2  (  -  )  М А 0 (  )=  +  . (121) 2  (  +  )  М 2  (  -  )  М График функции (121) на половине высоты имеет ширину   0,7/  М , что и определяет минимальный предел разрешения фурье-спектрометра спектрометра. Функция А 0 (  ) из-за резкого ограничения пределов интегрирования в (119) величиной  М имеет побочные максимумы,