Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

— 77 — КОНЦ'Ь рядомть сЬвериыхъ полюсовт». Выходя изъ конца съ сЬвор- ными полюсами, силовой магнитный потокъ нроходитъ по возд5?- х у концу системы сь южными полюсами, какъ это показыва- ютъ магнитные спектры. Разъяснивъ такимъ образомъ сущность намагнит1ен1я, легко понять, ч;а'о коэрцитивная сила есть пе что иное, какъ сила,'стремящаяся сохранить элисеитарные магниты въ томъ ихъ положен1а, которое они иршяли ири Щ)едшсствов1ш- ^ ' \ 1 ^ ^ и в \ ^ н и | ^ \ \ ^шт % ^ \ ^ Щ I \ ^ шт \ Щц тш ^ I Фиг. 72. шемъ иамагш'шиваиги. Коэрцитивная сила задсржинаотъ порс^ход'ь магнитной иидукщи В от'ь положитслы-плхъ ея значокШ къ отрн- цательлым'ь, такъ какъ изм'1шеи1о па11равлен1я мапштпаго потока связано съ поворотомъ вс'15хъ алемонтарпыхт! магнитик,овъ па угол'1. в ъ 180°, что связано въ свою очередь с'ь ii:nvl5CTiiofi :^ат])атой |ia- боты, всхЬдств1е трин1Я частичсж'ь ясел'У;за, образу,!ощих7. ajroMcn- тариые магнитики. Упомянутая работа троп1>г проявляется B'J > ИПД '1'. 1 ; ; Яг ; ^ \ \ ^ ^ ^ eeiiSs^iiES » ^ ^ ^ ^ i % ^ ^ ^ ^ % % i i ^ \ \ % ^ •% : i ' • i Sii Фиг. 73, нагр^Йватя зкел'Ьза, сопровождаомаго характсриьигь игудгом'ь. Оста­ точный магнетиамъ, коэрцитивная сила, игум^ь и narpf.Baiiie при перемагничиванш, т.-е. при порс1['11нахъ 1и111раБле1П}г силового магнитпаго потока, суть проявлеяш свойства жол'1!:за, naiibiiuusMaro шстерезисъ. 1-1аг1)'Ьвашс и шумъ отъ гистерезиса пабл1одаотс}г гТ-.л'ь спльп'Т'.с, ч'Ьм'ь быстр'Ье происходягь изм'Ьнешя величии!.! .11 огь шпгЬотиаю полоисетельнаго максимума до и-чв'Т'.стиаго отрицатольнаго nrarc- симума и обратно, другими словами — потери от-ь гислч'ре.'пп'а