Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

— 76 noHiii для —И , то величина магнитной индукцш В сд-^дается пТ1)Н!Ц1телы10Й, что будетъ значить, что силовой магнитный потокъ. ivi. п:ш'Ьшглъ свое направлеи1е. 'J'a отрицательная величина напряясен1я магнитнаго поля которая необходима для изгнан1я изъ железа остаточнаго- мапюти.'ша, являясь м-Ьриломъ той силы, съ которой остаточный магнетизыъ посл'1? прекращешя намагпичиБан1я (при Н = о> удерлагвается въ ;кел'1з'Ь, называется ко9рг(,итивной тлой. Жзм'Ьняя ш'личпну Н отъ ста иолозкнтельныхъ силовыхъ линЩ (-{-Ы = ]ио> до ста отрицательныхъ силовыхъ лишй ( —Ы = 100), получаемъ. 16000 12000 ^ 0 0 0 - 8 0 0 0 - 1 2 0 0 0 -16000 -100-80-60-^0-20 О 20 4^0 бО 8 0 ЮО Фиг. 71. кривую для различныхъ значешй В въ зависимости отъ Нв ъ вид'Ь д!аграмз1ы фиг. 71. Объясняется *) существован1е Еоэрцитивиой силы сл'Ьдующимъ образомъ. Намагниченное железо иродставляетъ изъ себя систему мельчайшпхъ магнвтов'ь (фиг. 72) расиоложениыхъ въ ыассЬ Hte.i'6- аа беаъ какого-либо опредЬленнаго порядка. Сплошпымъ чернымъ похсазаны южные полюсы S элементариыхъ магнитиковъ, а штри­ ховкою С'Ьверные полюсы N. Если же подвергнуть жел^Ьзо намаг- нпчиБан1ю, то элементарные магниты строятся въ ряды такъ, что къ юзкнымъ полюсамъ S пршгыкаютъ сЬвериые N ж получается распо.ю5кен1е магнитиковъ въ видЬ фиг. 73. При этомъ оказывается, что такая система оканчивается на правомъ копц'Ь своемъ рядомъ южныхъ полюсовъ, а на л'Ьвомъ *) Toopifl Wilbelm AVaber.