Переменные электрические токи

РАВНОМ'ЬРЯО РАСПРЕДЕЛЕННАЯ ЕМКОСТЬ. 6 7 Эти уравнен1я должны быть удовлетворены при полномъ разр'Ьшеши каждаго частнаго случая. Для случая, когда въ проводник'Ь безконечной длины возбулсдается электродвижущая сила е, пер1одъ которой 22\ причемъ время изм'Ьряетея съ того мо­ мента, когда фаза проходить черезъ нуль и зат'Ьмъ увеличивается (или съ момента восходящаго узла), Р'Ьшен1е будетъ им^ть видъ Разстояще х считается отъ той точки, гд'Ь пере- ы'Ьнный потенщалъ иы'Ьетъ свое наибольшее значеше s. Доказательство в'15рности зтихъ р'Ьшен1й основы­ вается на том'ь, что они удовлетворяютъ уравнен1ям;ъ ('^)> ( Р ) . (yX и ЧТО , когдаж — О , то наибольшее зна- чен1о потенщала будетъ е. Меисду другими интересными слфдств1ями эти фор­ мулы приводятъ въ сл'Ьдующему: 1) Въ каждой точк'Ь проводника фаза тока опере- жаетъ фазу потенц1ада всегда на одинъ и тотъ нее опред'Ьленный промелсутокъ времени, а именно, на V R Т порюда, выражаемый чрезъ -j-. 2) Фазы потенщала, какъ и фазы тока, оказы­ ваются все бол'Ье отставшими по м'Ьр'Ь того, какъ уве­ личивается а?; поэтому, мы нолучаемъ на проводни1С'Ь рядъ равно отстоящихъ точекъ, находяп];ихся въ од­ ной и той ясе фаз'Ь.