Антенно-фидерные СВЧ-устройства

20 фаз ( ) x ψ излучающих токов ; ( ) 0 э , J x y , ( ) 0 м , J x y – соответст - вующие орты . Пусть ( ) 0 0 F r – комплексная векторная ДН элементарного участка поверхности dS с токами ( ) 0 э , J x y , ( ) 0 м , J x y . Поле излу - чения системы источников является результатом интерференции элементарных полей , создаваемых источниками . ДН при этом име - ет вид : ( ) ( ) ( ) ( ) 0 , 0 0 0 , jk r S F r F r J e dS − ρ = ρ ⋅ ∫ (1.5) где 0 r – орт , направленный в точку наблюдения ; ρ – текущая ко - ордината элементарного источника ; ( ) ( ) ( ) Ψ j J I e − ρ ρ = ρ ⋅ ɺ – ампли - тудно - фазовое распределение источников в апертуре . Первый сомножитель в выражении (1.5) представляет собой ДН элементарного источника , второй – множитель направленности непрерывной апертуры . Множитель направленности описывает результат интерференции полей ненаправленных источников ам - плитудно - фазовым распределением по апертуре ( ) J ρ ɺ . Как следует из выражения (1.5), векторная структура поля излучения в рас - сматриваемом случае полностью определяется свойствами элемен - тарного источника и не зависит от размеров апертуры и вида амплитудно - фазового распределения . Для антенн с апертурами больших электрических размеров форма ДН и ее параметры , в ос - новном , определяются множителем направленности . При изучении основных свойств ДН часто опускают первый сомножитель в выражении (1.5). Поэтому в дальнейшем , если это не оговорено особо , будем считать , что ДН плоской апертуры с одинаково ориентированными излучающими токами описывается соотношением :