Антенно-фидерные СВЧ-устройства

13 При значительном удалении от источников ( / 2 i r λ π ≫ ) элек - тромагнитное поле представляет собой совокупность неоднород - ных сферических волн с амплитудами , пропорциональными ( ) exp / i i jkr kr , где i r – расстояние от i - го участка антенны . При со - вместном действии совокупности источников поле излучения ан - тенны является результатом интерференции электромагнитных по - лей , излученных множеством малых участков ∆ i S . Опираясь на удаленность точки наблюдения от поверхности S можно выделить две различные ситуации . Первая – удаление на - столько велико , что характер результата интерференции практиче - ски не зависит от расстояния . Электромагнитное поле в этой об - ласти называется полем дальней зоны . Поле излучения в этом слу - чае представляет собой неоднородную сферическую волну : ( ) ( ) 0 0 , , jkr e E r r E r kr − = ⋅ (1.1) где вид функции ( ) 0 E r не зависит от расстояния r и определяется только направлением 0 r в точку наблюдения . Пространственное распределение вектора Пойнтинга , характеризующего процесс распространения энергии электромагнитного поля в дальней зоне , имеет вид радиально расходящихся векторов с вещественными значениями во всех угловых направлениях . Граница дальней зоны соответствует такому расстоянию д . з r r ≥ , при котором угловые зависимости для данного конечного расстояния и r →∞ прак - тически совпадают . Условная граница дальней зоны определяется соотношением : 2 д . з , cL r = λ (1.2) где L – максимальный размер апертуры ; λ – длина волны ; 1 4 c = … – постоянная , определяемая допустимым отличием угловой зависи -