Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

127 При моделировании по «объемному» механизму на первый план выдвигаются процессы химического реагирования. Поэтому можно принять, что основной зависимостью, определяющей объемный ме- ханизм горения, является уравнение скорости химической реакции: 1 E RT хр А В dz W К ТС С e dt    , (5.18) где C А , C В – концентрации топлива и воздуха; Е – энергия активации; Т – температура горения; К – константа. Исследованиями целого ряда авторов показано, что в условиях, имеющих место в камерах сгорания, реализуется модель поверхност- ного горения, которую и следует рассматривать применительно к внут- рикамерным условиям (поток с сильной крупномасштабной турбулен- тностью). Основные положения теории поверхностного горения сформу- лированы и развиты К.И. Щелкиным [64, 67], Л.С. Козаченко [67], А.В. Талантовым [68], Б. Карловицем [69]. Согласномодели явления, принятой по этой теории, фронт пламе- ни представляет собой тонкую искривленную пульсациями потока ко- леблющуюся поверхность, разделяющую свежую смесь и продукты сгорания. Отдельные объемы смеси могут в процессе продвижения в зону горения отрываться от этой поверхности и сгорать со своей пери- ферии, будучи со всех сторон окруженными продуктами сгорания. Передняя граница зоны создается быстрейшими поджигающи- ми точками, забрасываемыми пульсациями скорости навстречу по- току. Эти точки, лежащие на поверхности истинного ламинарного пла- мени, переносятся эстафетой пульсаций вместе с этой поверхностью. Наиболее полное развитие теоритические построения согласно такой модели получили в работе А.В. Талантова [68]. Условия, от которых зависит переход пламени с одного пульси- рующего моля на другой, определяются отношением времени суще- ствования пульсации к времени прохождения пламени по самому тур- булентному молю: ' r o H t W t U  . (5.19)