Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

122 Рис. 5.5. Схема распространения пламени в турбулентном потоке: I – область исходной свежей смеси; II – область зоны горения; III – область продуктов горения 1 γ 0,16 0, 22 1 α           . (5.6) В работе [60] при температуре 300 K и давлении 0,1 МПа для различных коэффициентов избытка воздуха  метановоздушной смеси получены следующие значения: при  =1,25 2,105 0,504 0 0 0, 259 u u H T P U T P               ; (5.7) при  =1 1,612 0,374 0 0 0,360 u u H T P U T P               ; (5.8) при  = 0,83 2,000 0,438 0 0 0,314 u u H T P U T P               . (5.9) Рассмотренная картина распространения пламени в неподвиж- ной или ламинарно движущейся смеси служит основой представле- ний о турбулентном горении. 5.2. Турбулентная скорость распространения пламени Распространение пламени в турбулентном потоке происходит не только за счет молекулярного переноса, но и обеспечивается макропе- реносом при пульсационном движении отдельных молей газа. Благо- даря воздействию отдельных пульсаций фронт пламени в турбулент- ном потоке искривляется. Общее количество вещества, сгорающего в турбулентном пламени, увеличивается по сравнению со случаем горе- ния в ламинарном потоке, а следовательно, увеличивается скорость перемещения фронта пламени по отношению к свежей смеси (рис. 5.5). II I III U Т W